ITA 2026 — questão 16 de Física

Gabarito CGravitação — três planetas em triângulo equilátero ao redor de uma estrela1ª fase · Física
Enunciado — imagem da prova
Enunciado da questão 16 de Física do ITA 2026

Enunciado em texto

Três planetas de massas mm idênticas orbitam, em trajetória circular, uma estrela de massa MM. A posição relativa entre os planetas, a cada instante, forma um triângulo equilátero de lado aa, conforme mostrado na figura. Sabendo que GG é a constante da gravitação universal, podemos afirmar que o período dessa órbita é dado por

[Figura: três círculos marcados mm nos vértices de um triângulo equilátero (linhas tracejadas), um em cima e dois embaixo; no centro do triângulo, um círculo marcado MM. Cotas tracejadas com setas indicam que cada um dos três lados mede aa.]

A) T=2πa3/23G(9M+8m)T = \dfrac{2\pi a^{3/2}\sqrt{3}}{\sqrt{G(9M + 8m)}}.

B) T=2πa3/2G(M+3m)T = \dfrac{2\pi a^{3/2}}{\sqrt{G(M + 3m)}}.

C) T=2πa3/23G(3M+m)T = \dfrac{2\pi a^{3/2}}{\sqrt{3G(\sqrt{3}M + m)}}.

D) T=2πa3/2G(3M+m)T = \dfrac{2\pi a^{3/2}}{\sqrt{G(3M + m)}}.

E) T=2πa3/2G(9M+3m)T = \dfrac{2\pi a^{3/2}}{\sqrt{G(9M + \sqrt{3}m)}}.

(Enunciado e figura: Vestibular ITA 2026, 1ª fase — ITA.)

Transcrição do enunciado original da prova, reproduzido para fins de estudo. Todos os direitos do enunciado pertencem ao Instituto Tecnológico de Aeronáutica (ITA).

Resolução comentada

O que a questão pede: o período de rotação do conjunto, levando em conta a atração da estrela e também a dos outros dois planetas.

Passo 1 — o raio da órbita. A estrela fica no centro do triângulo equilátero. A distância do centro a um vértice é dois terços da altura a32\frac{a\sqrt{3}}{2}:

r=23⋅a32=a3r = \frac{2}{3}\cdot\frac{a\sqrt{3}}{2} = \frac{a}{\sqrt{3}}

Passo 2 — a força resultante num planeta. A estrela puxa o planeta para o centro com:

FM=GMmr2=3GMma2F_M = \frac{GMm}{r^2} = \frac{3GMm}{a^2}

Cada um dos outros dois planetas puxa com Gm2a2\frac{Gm^2}{a^2}, ao longo de um lado do triângulo. O lado faz 30° com a linha que liga o vértice ao centro (essa linha é a bissetriz do ângulo de 60°). As componentes perpendiculares a essa linha se cancelam, e as componentes para o centro se somam:

Fm=2 Gm2a2cos⁡30∘=3 Gm2a2F_m = 2\,\frac{Gm^2}{a^2}\cos 30^\circ = \frac{\sqrt{3}\,Gm^2}{a^2}

Passo 3 — a resultante é a força centrípeta. Na órbita circular, F=mω2rF = m\omega^2 r:

m ω2 a3=3GMm+3 Gm2a2m\,\omega^2\,\frac{a}{\sqrt{3}} = \frac{3GMm + \sqrt{3}\,Gm^2}{a^2}

ω2=3 G (3M+3 m)a3\omega^2 = \frac{\sqrt{3}\,G\,(3M + \sqrt{3}\,m)}{a^3}

ω2=3G (3 M+m)a3\omega^2 = \frac{3G\,(\sqrt{3}\,M + m)}{a^3}

Passo 4 — o período, T=2π/ωT = 2\pi/\omega:

T=2π a3/23G(3 M+m)T = \frac{2\pi\,a^{3/2}}{\sqrt{3G(\sqrt{3}\,M + m)}}

Conferindo (caso-limite): se os planetas fossem leves (m→0m \to 0), deveria sobrar a 3ª lei de Kepler para uma órbita de raio r=a/3r = a/\sqrt{3}, isto é, T2=4π2r3GM=4π2a333 GMT^2 = \frac{4\pi^2 r^3}{GM} = \frac{4\pi^2 a^3}{3\sqrt{3}\,GM}. A alternativa C com m=0m = 0 dá exatamente T2=4π2a333 GMT^2 = \frac{4\pi^2 a^3}{3\sqrt{3}\,GM}. A, B, D e E não passam nesse teste.

⚠️ A armadilha: usar o lado aa (ou metade dele) como raio da órbita, ou somar as atrações dos dois planetas sem projetar na direção do centro (esquecendo o cos⁡30∘\cos 30^\circ). Nos dois casos a expressão não bate com nenhuma alternativa, e o aluno acaba chutando.

A ideia em uma frase: a força centrípeta de cada planeta é a atração da estrela mais a soma das componentes radiais das atrações dos outros dois.

Resposta: alternativa C (T=2πa3/23G(3M+m)T = \frac{2\pi a^{3/2}}{\sqrt{3G(\sqrt{3}M + m)}}).

Vídeo em breve

A resolução em vídeo desta questão ainda não foi gravada. A explicação escrita acima está completa, passo a passo. Novos vídeos saem no canal do Professor Filatte.

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